.

При преобразованиях мы пренебрегли слагаемым с четвертой степенью r

и воспользовались приближенным равенством .

Таким образом, разность хода “прямого” луча от S

к точке наблюдения P

и луча, проходящего через край кольца радиуса r

,

и разность фаз колебаний волн, проходящим по этим путям,

.

Наконец, из условия получаем для внешнего радиуса k

-й зоны Френеля выражение:

.

Естественно, при a

®

¥

это выражение переходит в полученное нами ранее выражение для случая падения на отверстие плоской волны.